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    188宝金博页面版: 多原子极性晶体中表面磁极化子的内部激发态

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    内容提示： 第 23 卷第 4 期 2002 年 8 月 发 光 学 报 C H IN E S E J OU R N A I OF L U M IN E S CE N C E V 01． 2 3 N O． 4 A ug ． ，2 00 2 文章编号 ：1000— 7032(2002)04— 0347— 05 多原子 极性 晶体中表 面磁极化 子 的 内部激发 态 许 战胜 ，张 鹏2，肖景林2 024000； 2．内蒙古 民族大学 ．内蒙古 通辽市( 1．内蒙 古赤峰电视大学，内蒙古 赤峰028043) 摘要 ：研究多原子极性晶体中表面磁极化子的内部激发态的性质， 采用线性组合算符和幺正变换方法计算 多原子极性 晶体中表面磁极 化子的第一 内部激 发态的能量 。 关中图分类号 ： O471、 3 键词 ：多原子 极性 晶体 ；...

    文档格式：PDF | 页数：5 | 浏览次数：13 | 上传日期：2015-12-31 22:49:23 | 文档星级：
    第 23 卷第 4 期 2002 年 8 月 发 光 学 报 C H IN E S E J OU R N A I OF L U M IN E S CE N C E V 01． 2 3 N O． 4 A ug ． ，2 00 2 文章编号 ：1000— 7032(2002)04— 0347— 05 多原子 极性 晶体中表 面磁极化 子 的 内部激发 态 许 战胜 ，张 鹏2，肖景林2 024000； 2．内蒙古 民族大学 ．内蒙古 通辽市( 1．内蒙 古赤峰电视大学，内蒙古 赤峰028043) 摘要 ：研究多原子极性晶体中表面磁极化子的内部激发态的性质， 采用线性组合算符和幺正变换方法计算 多原子极性 晶体中表面磁极 化子的第一 内部激 发态的能量 。 关中图分类号 ： O471、 3 键词 ：多原子 极性 晶体 ；表面磁极 化子 ；内部激 发态 文献标识码 ： A 1 引 言 随着固体科学理论 和实验技术的不断发展， 晶体中表面 磁极 化子 的性 质 一直受到 人 们的重 视 。 许 多学 者用 各种 理论 方 法研 究 了 表面 磁极 化 子的性 质 ： Larsen[1 7采用 一 种 新 颖 的 四 级 微 扰 方 法研究 了二 维磁 极 化子 的性 质； Wei 和 其 合 作 者 ． 3】 用 Green 函数方法计算了和体纵光学( I O) 声子 以及交 界面 光学 声 子相 互 作用 的 交界 面磁 极 化子 的诱 生 势 和 自能 ； 本 文 作者 之 一【 4- - 6 7采 用 线 性组合算 符和微 扰法研 究了 CdF2， CdT e 等半导 体表面磁极化子的性质。 多数 的极 性 晶体 是 双 原 子 的和 立 方 的 ， 它 们 的晶体结构属于 NaCI， CsCI或 ZnS 类型。这些晶 体 中只存在一支 I O 声子 ， 所 以在研究这些晶体 性质时， 很多方法 只限于仅有一支 I O 声子情形。 但元胞中有三个 以上原子的晶体 中且存在二支以 上的 I O 声子， 例 如 Cu2O， GaA s卜 P ， 多数的钙 钛矿( 如， SrT iO3， BaT iO3， IANbO3? ) 等都 含有二 支以上 I O 声子。国外一些学者[7 7研究了晶体 中 含有 多 支 I O 声 子 的极 化 子 的 问题。 本 文 作 者【 8 -9 J用线性组合算符方法 计算 了多原子极性 晶 体 中表面磁极化子的基态能量。 70 年代 ， Huybrechts[1 o J用线性组 合算符方法 研究 了体光学极化子的内部激发态。Gu 等[¨， 7 采用 L arsen 方法 研究 了量 子阱和极性膜 中磁极 化子 的 基 态 和 激 发 态 能 量 的 性 质。K andemer 等【 1 3 7采用束缚 I． andau态讨论 了二维大磁极化子 的基态和 第一激发态能量。我们[1 41用线性 组合 算符法计算 了磁极 化子的第一 内部激发态 能量。 但是 ， 多原子极性 晶体中 表面 磁极 化子 的内部激 发态还没有人研究。本文采用线性组合算符和幺 正变换方法研究多原子极性晶体 中表面磁极化子 的 内部激 发 态 的性 质 。 2 理 论 理论证 明[1 5】 在距离 晶体 表面小于极 化子半 径范围内， 可 以把它看成一个纯粹的二维晶体， 在 这个范 围内， 晶体 内部的体光学声子对带 电粒子 没有作用 ， 因此， 表面层附近的 电子 只与表面光学 声子相互作用。设晶体表面位于 一 平面 内， 表 面法 线方 向在 z 轴上， 在 z > 0 的半 无限空间里 充满极性 晶体， z < 0 是真空。当它处于 一个与表 面垂直的稳恒 磁场 B = ( 0， 0， B ) 中， 晶体 内 电子 在表面附近运动 ( 距 表面 z > 0) ， 电子一 多 支声子 系的 哈密 顿 量 可写 成 ( 一 譬 ) +( 一 譬 丁 H= c c ， ia qia q ‘ + ∑(f。 n寺 C 2 础 h C O s l ) 上 ： 上+ h、 f) (1a) 百 ) 一一1 r lc) ￡i ￡ oo ￡o 口 ： ( 1d) 上式中各量的意义与文献[8] 相同。 对哈密顿量( 1a) 式作两次幺正变换 收稿 日期 ：2001— 09— 20； 修订 日期 ： 2002 03— 22 基金项 目：内蒙 古 自然科学 基金资助项 目( 99009) 作者 简介 ：许战胜 ( 1945 一) ，男，内蒙 古包头 人，副教授 ，现从事凝聚态光学性 质研究工作。 E— mai l ： zfddx zs@ 2 63 ． net，T el：( O476 )888 1863 ；O13947689599 维普资讯 http://www.cqvip.com

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