188宝金博页面版

  • 图案背景
  • 纯色背景
视图
标记
批注
批注本地保存成功,开通会员云端永久保存 去开通
1317153009..

上传于:2014-12-31

粉丝量:1

该文档贡献者很忙,什么也没留下。


  • 相关
  • 目录
  • 笔记
  • 书签

188宝金博页面版:更多相关文档

  • 稳态热晕非等晕效应的数值分析

    星级: 4 页

  • 稳态热晕非等晕效应的数值分析

    星级: 4 页

  • (论文)稳态热晕非等晕效应的数值分析

    星级: 4 页

  • 小畸变参数情况下稳态热晕效应数值分析

    星级: 4 页

  • 小畸变参数情况下稳态热晕效应数值分析

    星级: 4 页

  • 小畸变参数情况下稳态热晕效应数值分析

    星级: 4 页

  • [精品]小畸变参数情况下稳态热晕效应数值分析

    星级: 4 页

  • 小畸变参数情况下稳态热晕效应数值分析

    星级: 4 页

  • 瞬态热晕效应的数值分析

    星级: 3 页

  • 2瞬态热晕效应的数值分析

    星级: 3 页

  • 强激光大气传输稳态热晕效应研究

    星级: 6 页

  • 强激光大气传输稳态热晕效应研究

    星级: 6 页

  • 强激光大气传输稳态热晕效应研究

    星级: 6 页

  • 中国共产党第十七届中央委员会第五次全体会议公报p14034629

    星级: 4 页

  • 宽视场望远镜大气非等晕性的数值分析

    星级: 5 页

暂无目录

点击鼠标右键菜单,创建目录

暂无笔记

选择文本,点击鼠标右键菜单,添加笔记

暂无书签

在左侧文档中,点击鼠标右键,添加书签

188宝金博页面版: 稳态热晕非等晕效应的数值分析

下载积分: 900

内容提示: 书书书 第22卷第2期。玻埃保澳辏苍虑考す庥肓W邮郑 l.22, No.2。 eb.,2010。 IGH POWER LASER AND PART ICLE BEAMS文章编号:。保埃埃 4322(2010)02 0253 04稳态热晕非等晕效应的数值分析孙运强, 许晓军, 习 锋杰, 陆启 生, 吴武明 , 郭 少 锋(国 防科学技术大学 光电 科学与工程学院, 长沙410073)  摘 要: 运用高斯光束展开的方法, 分析圆 对称平顶光束在大气传输中 的热晕及其非等晕效应。 通过对热晕及非等晕效应引 起的波前畸变作泽尼克多项式展开, 得到 了 各阶泽尼 克系 数, 进而求得热晕校正残差, 数值计算得到的热晕拟 合校正残差与现有理论公式得到 的 结果基本一致。 对非等晕效应的 数值模拟 结果表明 :在热畸变参数较。 且给定口 ...

文档格式:PDF | 页数:4 | 浏览次数:8 | 上传日期:2014-12-31 21:42:40 | 文档星级:
书书书 第22卷第2期。玻埃保澳辏苍虑考す庥肓W邮郑 l.22, No.2。 eb.,2010。 IGH POWER LASER AND PART ICLE BEAMS文章编号:。保埃埃 4322(2010)02 0253 04稳态热晕非等晕效应的数值分析孙运强, 许晓军, 习 锋杰, 陆启 生, 吴武明 , 郭 少 锋(国 防科学技术大学 光电 科学与工程学院, 长沙410073)  摘 要: 运用高斯光束展开的方法, 分析圆 对称平顶光束在大气传输中 的热晕及其非等晕效应。 通过对热晕及非等晕效应引 起的波前畸变作泽尼克多项式展开, 得到 了 各阶泽尼 克系 数, 进而求得热晕校正残差, 数值计算得到的热晕拟 合校正残差与现有理论公式得到 的 结果基本一致。 对非等晕效应的 数值模拟 结果表明 :在热畸变参数较。 且给定口 径尺寸的情况下, 热晕角 度非等晕校正残差与 非 等晕角θ的 平方成正比 , 热晕聚焦非等晕校正残差与信标高度的1.71次幂成反比 。  关键词 : 热晕; 非等晕性; 泽尼克多项式; 平顶光束  中 图分类号:  TN 012    文献标志码:。痢  狅 犻:。保埃常罚福福龋校蹋校 20102202.0253  当激光在大气中传输时, 大气湍流效应及自 诱导的热晕效应会导致激光波阵面的畸变, 并引 起光束的随机漂移、抖动和扩展, 从而影响远场光束能量的集中度[1 2]。 为了克服大气湍流及热晕对激光传输带来的影响,人们引 入了信标自 适应光学, 目 前主要的信标实现方式有3种, 瑞利信标、钠信标和目 标反射光信标。 但是, 无论哪种信标, 都不能完全校正大气湍流及热晕引 起的波前畸变, 其误差来源主要包括聚焦非等晕性、 角 度非等晕性等。 对于大气湍流的非等晕效应, 现有的文献已 经分析得非常详细[3 4], 而对热晕的非等晕效应, 目 前相关的文献报道还很少, 也没有给出 具体的热晕非等晕性波前校正残差表达式。 因此, 本文在给定望远镜口 径尺寸的情况下, 运用数值模拟的方法, 对热晕非等晕效应进行了分析。1 无非等晕性的热晕问 题  准直光束在大气中传输时, 大气中的分子和粒子会吸收激光而被加热, 引 起密度的变化, 密度的变化导致局部折射率变化, 最终使激光在大气中传输的相位发生变化, 而在进一步的传输过程中, 相位畸变又会影响 远场光强分布[5 10]。  对于稳态热晕, 忽略热传导项, 并设风速沿狓轴方向 , 由 流体力 学方程可得, 在狕位置处, 间隔为δ狕的距离上, 热晕引 起得相位畸变可表示为[6]φBG(狓,狔,狕)=犽 狀tα δ狕ρ犮狆狉 ∫狓-∞犐(狓 ′,狔)d 狓 ′(1)式中:犽为波数;狀t为温度折射率梯度;犮狆为 比 定压热容;狏为 风速;ρ为 大气的 密度;α为 吸收系 数,犐 为 光强。它们都是随高度变化的量。  在分析热晕及其非等晕性对平顶光束远场光强 分布的影响 情况时, 采用高斯函 数展开的形式[11], 不仅有利于消除口 径函 数的硬边界特性, 而且在理论推导过程中, 结果也比 较清晰, 表达式也比 较明 确。 在轴对称情况下, 平顶光束的光强分布可展开成犐犖(狓,狔)=犘π狑20犖狀=01狀!狓2+狔狑2(20)犖狀ex p -狓2+狔(2狑20)犖(2)式中:狑0犖 = 狑0/  在热畸变参数较小的情况下, 热晕引 起的相位畸变对准直传输光束的近场光强分布影响很。 可将各变量及光强展开式直接代入相位畸变的积分公式, 得到热晕引 起的相位畸变分布, 然后将热晕引 起的相位畸变用泽犖 +槡1 ,犖 为展开的阶数;狑0为光斑半径;犘 为激光功率。尼克多项式展开。   热 畸 变 参 数 可 表 示 为犖d =∫犺0- 槡4 2犽 狀t α犘ρ犮狆狏犇d狕。 对 平 顶 光 束 ,犇 =2狑0, 取 高 度犺 =10km, 展 开 的 阶 数犖收稿日 期:2009 04 14;  修订日 期:2009 09 11基金项目 : 国 防科技基础研究基金项目 (51302010207)作者简介 : 孙运强(1978—) , 男 , 博士, 从事激光大气传输方面的研究;sunyunq i ang 203@163.com。http: //www. elecfans. com 电子发烧友 http: //bbs. elecfans. com 电子技术论坛

188宝金博页面版:关注我们

  • 新浪微博

关注188宝金博页面版公众号

188宝金博页面版
阅读
APP
阅读
返回
顶部
188宝金博页面版官网登录在线平台入口(2026已更新)—江苏协昌电子科技股份有限公司